根据Kutta、儒可夫斯基升力环量定律，对于定常、理想、不可压流动，在有势力作用下，直均流绕过任意截面形状的有环量绕流，翼型所受的升力为 库塔-茹科夫斯基条件
需要说明的是，不管物体形状如何，只要环量值为零，绕流物体的升力为零；对于不同的环量值，除升力大小不同外，绕流在翼型上前后驻点的位置不同。这就是说对于给定的翼型，在一定迎角下，按照这一理论绕翼型的环量值是不定的，任意值都可以满足翼型面是流线的边界条件。但实际情况是，对于给定的翼型，在一定的迎角下，升力是唯一确定的。这说明对于实际翼型绕流，仅存在一个确定的绕翼型环量值，其它均是不正确的。那么，如何确定这个环量值，可从绕流图画入手分析。
当不同的环量值绕过翼型时，其后驻点可能位于上翼面、下翼面和后缘点三个位置的流动图画。后驻点位于上、下翼面的情况，气流要绕过尖后缘，势流理论得出，在该处将出现无穷大的速度和负压，这在物理上是不可能的。因此，物理上可能的流动图画是气流从上下翼面平顺地流过翼型后缘，后缘速度值保持有限，流动实验也证实了这一分析，Kutta、儒可夫斯基就用这一条件给出确定环量的补充条件。
库塔-儒可夫斯基后缘条件表达如下： 共15张 正文示意图
（1）对于给定的翼型和迎角，绕翼型的环量值应正好使流动平滑地流过后缘去。
（2）若翼型后缘角＞0，后缘点是后驻点。即V1=V2=0。
（3）若翼型后缘角=0，后缘点的速度为有限值。即V1=V2=V＜＞0。
（4）真实翼型的后缘并不是尖角，往往是一个小圆弧。实际流动气流在上下翼面靠后很近的两点发生分离，分离区很小。所提的条件是p1=p2 V1=V2
环量的产生与后缘条件的关系
根据海姆霍兹旋涡守衡定律，对于理想不可压缩流体，在有势力作用下，绕相同流体质点组成的封闭周线上的速度环量不随时间变化。dG/dt=0。翼型都是从静止状态开始加速运动到定常状态，根据旋涡守衡定律，翼型引起气流运动的速度环量应与静止状态一样处处为零，但库塔条件得出一个不为零的环量值，这似乎出现了矛盾，如何认识呢。环量产生的物理原因如何。