亦称均质性。物理性质不随量度方向变化的特性。即沿物体不同方向所测得的性能，显示出同样的数值。如所有的气体、液体（液晶除外）以及非晶质物体都显示各向同性。例如，金属和岩石虽然没有规则的几何外形，各方向的物理性质也都相同，但因为它们是由许多晶粒构成的，实质上它们是晶体，也具有一定的熔点。由于晶粒在空间方位上排列是无规则的，所以金属的整体表现出各向同性。当然，大气也是各项同性的均质体。你所提的是不同区域内的大气，由于压强等多方面因素，性能会不同，但是在一个点上各个方向的性质是相同的。[1]
正交各向异性
Orthotropic，如果弹性体内每一点都存在这样一个平面，和该面对称的方向具有相同的弹性性质，则称该平面为物体的弹性对称面。（弹性对称面是指弹性模量的对称面，比如各向同性，弹性模量在一点沿各个方向相等，横观各向同性，弹性模量在一点绕着轴旋转任意角度，保持不变。既然各向同性和位置无关，那么对称也和位置无关）
垂直于弹性对称面的方向称为物体的弹性主方向。若设yz为弹性对称面，则x轴为弹性主方向。
正交各向异性材料是指通过这种材料的任意一点都存在三个相互垂直的对称面。
木材是典型的正交各向异性材料，材料在三个方向（轴向、径向、周向）上的性质不同。
典型的正交各向异性材料
对于具有一个弹性对称面的弹性体，其弹性常数由21个将减少为13个。
对于具有二个弹性对称面的弹性体，其弹性常数由13个将减少为9个。
假如弹性体有3个弹性对称面，本构方程不会出现有新的变化。因此，如果相互垂直的3个平面中有两个弹性对称面，则第三个必为弹性对称面。
二个弹性对称面的弹性体本构方程表明：如果坐标轴与弹性主方向一致时，正应力仅与正应变有关，切应力仅与对应的切应变有关，因此拉压与剪切之间，以及不同平面内的剪切之间将不存在耦合作用。这种弹性体称为正交各向异性弹性体，其独立的弹性常数为9个。[2]
二个弹性对称面的弹性体本构方程
各向异性
anisotropic，各向异性是对于各向同性而言的。例如对于单晶体，从微观角度来分析，它是由一个晶粒组成，其晶格位向完全一致，但由于其不同晶面和晶向上的原子排列情况不同，故其在不同方向上的性能不同，称之为各向异性。对于多晶体，它是由许多晶粒组成，每个晶粒的内部，晶格位向完全一致，而各个晶粒之间，彼此的位向各不相同，其性能是各个晶粒性能的统计平均值，故其在各个方向上的性能大致相同，称之为各向同性。例如纯铁的的弹性模量，若为单晶体，其沿晶胞空间对角线方向的数值是290000MPa，而沿晶胞棱边方向的数值135000MPa；若为多晶体，无论从哪个部位取样所测得的数值均在210000MPa左右。