当电磁波传播中遇到两种不同介质的光滑界面时，如果界面尺寸比电磁波波长大得多时，就会产生镜面反射。由于大地和大气是不同的介质，所以入射波会在界面产生反射，通常，在考虑地面对电磁波的反射时，按平面反射处理，即电磁波在反射点的反射角等于入射角。不同界面的反射特性用反射系数来表征，它定义为反射波场强与入射波场强的比值。[1]
反射是波动在传播媒质的两种密度不同的分界面中才会发生，反射波实际上没有发生半波损失，而是反抗振源矢量的结果。分界面媒质密度差越大，波的反射量越大，折射量越小。波的入射角越小，反射量越小，折射量越大。
博德生法则 图1 博德生法则等效图
当无损耗线终端接有一般性负载(R、L、C及其组合)，正向行波电压u+到达终端时，既有反射产生，又有透射产生。从终端向始端看，相当于接通一个源电压为2u+、内阻为z。的电压源，其等效电路如图1。因此可根据集中参数的求解方法求出终端处电压u2和电流i2。再由终端处电压、电流关系u2=u+ + u-、i2=i+ 一 i-求出反射电压u一和电流i-。[2]
从上述的论述中我们可以知道，如果说波在同种密度的媒质传播时也会产生波的反射与折射的话，那么这时波的反射量应该为零，而折射量则最大，等于入射量。如果我们使入射波束分界面两侧的媒质密度差稍微增大，则可以引起波动的反射，而且随着分界面两侧媒质密度差的增大，反射将越发明显，反射量越大，折射（实际上可以把折射称为透射）量则越小。