在具有反射层的堆中用脉冲中子源法测得的反应性将与源和探测器的空间位置有关。例如马斯特斯(Masters)和卡第(Cady)在用普通水作慢化剂和反射层的临界装置上所进行过的脉冲中子实验表明：按三种不同方法一简单面积法、外推面积法和G-R方法——测得的反应性随探测器位置的变化而变化。变化曲线如图1所示。
图1 不同方法测得反应性与探测器位置的关系
(实验：O面积法；口G-R法；△外推面积法)
这一空间效应是由两部分原因引起的：第一部分原因是由于存在着高次谐波，第二部分原因是由于瞬发中子通量的空间分布与缓发中子通量的空间分布不同。分别介绍如下。
无论是裸堆还是带反射层的堆，在次临界状态下都存在着高次谐波。如前所指出的，堆内的中子通量 可用谐波 展开。
各阶高次谐波的空间分布 都不相同，因此不同点 处的各阶高次谐波的贡献亦不相同。例如，在裸堆中，设脉冲中子源放在堆芯中心，则在堆内不同点的高次谐波功 与 都不同，如图2所示。在不同点测得的中子通量随时间的变化曲线也会不同。例如在图2中所示的0点，三次谐波 和五次谐波 可能相互抵消，因此基波占主导，在a点，三次谐波 ，只有五次谐波 及高于五次的谐波存在，在b点，三次谐波与五次谐波均不为零。因此，如果探测器与源的位置选择适当，可以消除或减少高次谐波的影响。
图2 中子通量的谐波在一维裸堆内的分布
例如，对于一个高H半径为R的圆柱形裸堆，将源可放在堆的顶部中央 处，如图3所示。源中子所激励的径向中子通量的谐波与轴向中子通量的谐波的空间分布，如图3中曲线所示。如果把探测器放于 处，则轴向通量的三次谐波与径向通量的三次谐波在该处均为零。如果把探测器放于 处，则轴向通量的二次谐波与径向通量的三次谐波在该点均为零。另一种方法是同时将两个相同的探测器分别放在 处和 处进行测量，然后将测得的信号相加。这样，在合成的信号中，轴向通量二次谐波的贡献互相抵消，而轴向通量的三次谐波和径向通量的三次谐波均无贡献。以上只示例地介绍了在实验中如何消除或减少高次谐波的方法。在数据处理中亦可采用适当方法来消除或部分消除高次谐波的影响，如外推面积法，G-R方法等。